该研究利用Ni M1边s芯能级非共振非弹性X射线散射（s-NIXS）这一体敏感方法，测定了常压单晶双层镍酸盐La2SmNi2O7中Ni 3d空穴的角分布。拟合得到e_g空穴占据比h_z/h_x=0.94±0.06，显著高于d_{z^2}键合带完全占据模型预期的2/3，而接近Hund耦合下每个e_g轨道约有一个空穴的图像，并与高压力相的DMFT电荷转移计算结果相符。作者据此认为，该材料的超导配对场景应允许两个e_g轨道均参与电子配对，而非仅由单一d_{z^2}轨道主导；但这是对相关配对理论的实验支持，并非直接确立配对机制。
Disorder-Induced Suppression of Superconductivity in Infinite-Layer Nickelates
本研究利用共振非弹性X射线散射（RIXS）直接对比了三层镍酸盐La₄Ni₃O₁₀与双层La₃Ni₂O₇的电子和磁激发性质。结果显示，La₄Ni₃O₁₀表现出更强的巡游性，如更宽的Ni d-d轨道激发和更强的荧光背景，表明其电子关联弱于双层体系。尽管关联较弱，仍可观测到清晰的集体自旋激发，包括色散的声学和光学磁振子支以及非公度自旋密度波（SDW）。通过线性自旋波理论分析，提取出其层间超交换相互作用Jz约为22 meV，远小于La₃Ni₂O₇中的值。较弱的电子关联和减弱的层间磁交换共同解释了三层化合物超导转变温度（约30 K）显著低于双层（约80 K）的原因。该研究确立了层间磁耦合和电子关联作为层状镍酸盐超导性的关键参数，为理解这类新兴家族的超导配对机制提供了重要约束。
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该研究利用μ子自旋旋转（μSR）技术，对无限层镍酸盐 (La,Sr)NiO₂ 从母体、超导穹顶区到过掺杂区（Sr 掺杂 0% ≤ x ≤ 25%）的系列样品进行系统测量，以探测其磁基态及温度依赖的静态与动态磁性。结果表明，无论掺杂水平如何，局域磁矩都会在几十开尔文量级的温度下发生自旋冻结，进入玻璃态，且在超导起始附近未观察到异常，说明磁性具有本征性并与空穴浓度基本无关。随空穴掺杂增加，玻璃态仅有微弱的失稳趋势。这些观测表明，镍酸盐中的磁性与超导电性在很大程度上是退耦合的，其间接相互作用需在多轨道框架下理解。
利用Ni $L_3$边共振非弹性X射线散射（RIXS），该工作系统研究了在相干压应变La$_{3-x}$Sr$_x$Ni$_2$O$_7$/SrLaAlO$_4$薄膜中电子与自旋激发随载流子掺杂的演变，覆盖了超导（$x=0,0.09,0.21$）与过掺杂非超导（$x=0.38$）区间。在超导薄膜中，色散自旋激发沿$[H,H]$和$[H,0]$方向持续存在，色散几乎不随掺杂变化且阻尼很小，谱权重仅适度降低，表明双条纹自旋关联保持稳健。然而在$x=0.38$的非超导薄膜中，磁响应强烈展宽和减弱，阻尼显著增强，谱权重下降约50%，标志着相干双条纹自旋激发崩溃。磁相干性随超导电性的同步消失，直接建立了层状镍酸盐薄膜中掺杂控制的磁性与超导电性之间的关联。
本文采用最小双层两轨道模型与随机相近似，研究加压La₃Ni₂O₇中超导配对对称性及其掺杂演化。未掺杂体系中，最有利的配对态为s±波，其间隙函数在不同费米口袋间发生符号反转；分析表明该非常规配对源于双层镍酸盐磁奇模介导的排斥相互作用。空穴掺杂使γ费米口袋扩大，磁偶模驱动的口袋内排斥逐渐增强并主导配对相互作用，最终在重空穴掺杂区驱动配对对称性由s±波转变为dxy波。与之相反，电子掺杂下s±波配对持续存在，甚至在发生Lifshitz转变的深电子掺杂区仍保持稳定，说明γ费米口袋并非双层镍酸盐超导出现的必需条件；由于α与β口袋间的有利嵌套增强自旋涨落，s±波在无γ口袋时反而更加稳健。该研究揭示了掺杂对配对对称性的调控，为检验加压La₃Ni₂O₇的超导配对机制提供了新途径。
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通过μ子自旋旋转/弛豫和电阻率测量，结合氧同位素替代，系统研究了三层Ruddlesden-Popper镍酸盐La₄Ni₃O₁₀中密度波转变的压力和同位素效应。常压下观察到两个不相称自旋密度波（SDW）转变，分别发生在132 K和80-90 K；磁结构显示外层两个Ni层呈反铁磁耦合SDW序，内层磁矩较小，且在T以下磁矩出现c轴分量。TSDW处内场突现表明SDW转变类似于一级相变，并与同一温度发生的电荷密度波（CDW）紧密交织。施加压力后，TSDW、T和TCDW均以约-13 K/GPa的速率均匀抑制，不同于双层La₃Ni₂O₇中压力增大SDW与CDW间距的行为。¹⁶O→¹⁸O替代使TCDW升高；在CDW与SDW交织区域，TSDW亦呈现显著同位素效应且与TCDW位移相近，而在T*处SDW独立演化时则无同位素效应。这些结果揭示了La₄Ni₃O₁₀中SDW与CDW的强交织本质，并指出压力诱导CDW序的抑制可能是Ruddlesden-Popper镍酸盐中高压超导的关键机制。