今日速览： 今日的亮点工作聚焦于对混合型Ruddlesden-Popper镍酸盐电子结构的深入理解。实验方面，[1]通过高压高温法生长四层Ruddlesden–Popper镍酸盐La5Ni4O13块体单晶并复现La6Ni5O16的合成，再以CaH2对La5Ni4O13单晶进行拓扑还原获得方平面相La5Ni4O10；该还原相在常压下表现为块体超导，Tc^onset约18 K、零场冷屏蔽分数超过60%，比热跃变支持块体配对转变，且所有晶体中超导与密度波或金属—绝缘转变共存；上临界场各向异性γ≈2.4并在T→Tc时仍保持有限，指示三维超导特征及四层块间显著耦合，作者据此提出R_{n+1}Ni_nO_{2n+2}方平面镍酸盐可仅通过层数调控镍价态进入超导区，而无需化学替代、外加压力或外延约束。理论方面，[2]针对La3Ni2O7体态无节点能隙与点接触输运d波样特征之间的矛盾，假定强层间反铁磁耦合驱动的层间配对为主导配对通道，并在两轨道紧束缚模型中引入层间与层内配对振幅以复现ARPES/STM多能隙结构；其分析表明，当点接触对两层耦合不均匀时，层交换镜面对称下为奇的接触势可充当层赝自旋有效Zeeman场，在势垒区束缚隙内Andreev态，并在镜面本征基中混合配对符号相反的镜面扇区、打开符号反转的Andreev通道；对La3Ni2O7顶部层势垒的模拟可重现通常被视为d波指纹的取向依赖零偏压电导峰及侧峰，说明无节点的层间配对态可模拟d波Andreev信号。另一项理论工作[3]在块体La6Ni5O12的五层Hubbard模型与RPA框架下给出自旋涨落诱导的d_{x^2-y^2}波主导配对，并考察氧呼吸模式启发的两种唯象电子-声子耦合：二者单独存在时倾向s波，且在自旋涨落诱导能隙符号相反区域之间的吸引散射会抑制d波配对；计入电子电荷屏蔽后该抑制显著削弱，s波与d波配对强度边界移向有利d波一侧，动量分辨投影进一步定位不利散射过程被减弱的位置，在代表性电子相互作用下d波配对仍占主导，从而强调电子-声子耦合的动量结构与电荷屏蔽在自旋涨落d波配对中的竞争作用。 本期论文投稿处理时间范围：2026-11-10 08:00 至 2026-11-10 08:00（北京时间）。

1. Ambient-pressure superconductivity in bulk single crystals of La$_5$Ni$_4$O$_{10}$

总结: 本研究采用高压高温法生长四层Ruddlesden–Popper镍酸盐La5Ni4O13块体单晶，并复现五层La6Ni5O16的合成；随后以CaH2对La5Ni4O13单晶进行拓扑还原，得到方平面相La5Ni4O10。该还原相在常压下表现为块体超导体，起始转变温度Tc^onset约18 K，零场冷屏蔽分数超过60%，比热跃变证实发生块体配对转变；同时所有晶体中超导与密度波或金属—绝缘转变共存。上临界场各向异性γ≈2.4且在T→Tc时仍保持有限，表明超导具有三维特征且四层块之间存在显著耦合。作者据此提出，方平面镍酸盐R_{n+1}Ni_nO_{2n+2}可仅通过层数调控镍价态进入超导区，无需化学替代、外加压力或外延约束。

2. Mimicry of $\textit{d}$-wave Andreev Signatures by Interlayer Pairing

总结: 该文针对双层镍酸盐La3Ni2O7中体态无节点能隙与点接触输运呈d波样特征之间的矛盾，在理论上假定由强层间反铁磁耦合驱动的层间配对为主导配对通道，并在两轨道紧束缚模型中引入层间与层内配对振幅以复现ARPES/STM的多能隙结构。作者指出，当点接触对两层耦合不均匀时，一个在层交换镜面对称下为奇的接触势可充当作用于层赝自旋的有效Zeeman场，从而在势垒区束缚随势垒宽度和强度移动的隙内Andreev态；在镜面本征基中，该势垒混合配对符号相反的镜面扇区并打开符号反转的Andreev通道。对La3Ni2O7顶部层势垒的模拟表明，其亚隙电导可重现通常被当作d波指纹的取向依赖零偏压电导峰及侧峰，说明无节点的层间配对态可模拟d波Andreev信号，为调和相互冲突的实验证据提供了自然图像。

3. Momentum-dependent phonon effects on spin-fluctuation $d$-wave pairing in bulk La$_6$Ni$_5$O$_{12}$

总结: 该研究针对块体La6Ni5O12，采用五层Hubbard模型并在随机相近似（RPA）框架下考察电子-声子耦合对自旋涨落诱导的d_{x^2-y^2}波配对的影响；该框架给出的主导配对态为d_{x^2-y^2}波。由氧呼吸模式启发的两种唯象耦合单独存在时倾向于s波配对，但其在自旋涨落诱导能隙符号相反区域之间的吸引散射会抑制d波配对。计入电子电荷屏蔽后，这一抑制被显著削弱；比较有无屏蔽时s波与d波的配对强度可见，屏蔽将二者边界移向有利于d波的一侧，动量分辨投影进一步定位了不利散射过程被减弱的位置。在代表性电子相互作用下，d波配对仍占主导；该结果强调了电子-声子耦合的动量结构与电荷屏蔽在自旋涨落d波配对中的竞争作用。